什么是哈特利振荡器：工作原理及其应用

通过由电感器和电容器组成的调谐电路来确定振荡器频率的电子振荡器称为哈雷振荡器。 Harley 振荡器电路的发明是由美国工程师 Ralph Hartley 于 1915 年完成的。 这种振荡器是一种谐波振荡器。 哈特利振荡器产生射频波，因此它也被称为射频振荡器。 具有与两个串联电感器并联的电容器的振荡器的谐振电路决定其频率。 在普通 LC 振荡器中，电路会产生无法控制的振荡幅度。 这里的 Hartley 振荡器电路不像普通的 LC 电路，它采用 LC 并联反馈配置，具有自调谐基极振荡器电路。 本文概述了什么是哈特利振荡器及其工作原理。哈特利振荡器电路和工作原理下图显示了哈特利振荡器电路的电路图。 它与 Re 形成稳定网络，其中 Re 是发射极电阻，Rc 是集电极电阻。 R1 和 R2 电阻为共发射极配置的晶体管形成分压器偏置网络。 这里 Co 是输出去耦电容，Cin 是输入去耦电容，Ce 是发射极电容。 这里 Ce 也是旁路电容器，因为它绕过放大的交流信号。 这里 L1 和 L2 以及 C 构成了储能电路。 Hartley 振荡器电路中的组件类似于共发射极放大器电路。 Hartley 振荡器电路RFC 是指射频扼流圈，用于提供交流和直流操作之间的隔离。 在高频时，扼流电抗值非常高，因此被认为是开路，其直流条件下的电抗为零。 所以直流电容不会有问题。通电时，晶体管导通，集电极电流增加。 由于这个电容，C1开始充电，在C1充电完成后，开始通过L1线圈放电。 由于充电和放电的过程，储能电路中会产生一系列阻尼振荡。 产生的这些振荡耦合到 Q1 基极，该基极变成晶体管发射极和集电极之间的放大信号。 晶体管集电极和发射极的电压将与 L1 电感电压同相。 由于 L1 和 L2 的结点接地，因此电感器 L2 上的电压将与电感器 L180 上的电压异相 1 度。 L2 上的电压通过反馈作为 Q1 基极的输入。 我们可以清楚地看到，反馈电压的相位差为 180 度，并且 CE 配置的晶体管产生了 180 度的相位差。 因此，最终在输入和输出电压之间产生 1 个 360 度的相位差。 当到达较低频率时，振荡器将在低于 20KHz 的频率下运行，电感值必须较高。 Hartley 振荡器的频率 Hartley 振荡器的频率为 ƒ = 1/(2π√LT C) 其中 LT = L1 + L2 + 2M 这里L1 和L2 是线圈1 和线圈2 的电感。总累积耦合电感表示为Lt，M 是互感。 通过考虑两个绕组，可以计算互感。当电感线圈缠绕在单芯上时，就会发生互感，这会导致振荡电路的行为发生变化。 所以 L1 和 L2 都要绕在单核哈特利振荡器上使用 OP-AMPA 使用运算放大器 (op-amp) 的哈特利振荡器如图所示。 使用运算放大器构建这种振荡器有其自身的优势。 使用输入电阻和反馈电阻可以轻松调整运算放大器增益。 在晶体管化的哈特利振荡器中，运算放大器的增益取决于谐振电路元件 L1 和 L2，即电路的增益应等于或大于 L1/L2 的比率。 但是在运算放大器振荡器中，增益较少依赖于谐振电路元件，因此它实现了更高的频率稳定性。使用运算放大器的哈特利振荡器运算放大器电路操作和哈特利振荡器操作的晶体管版本有些相似。 反馈电路产生与运算放大器部分耦合的正弦波。 该波将被放大器稳定和反转。 在谐振电路中，可变电容器用于通过在频率范围内保持幅度和反馈比恒定来改变振荡器的频率。 使用运算放大器的该振荡器的频率与上述振荡器的频率相同。 当两个电感L1和L2之间由于线圈共用铁芯而存在互感时，增益变为Av=(L1+M)/(L2+M)优点哈特利振荡器的优点是即使在包括之后对元件的需求也非常少抽头线圈或固定电感器。可以通过改变电感或使用可变电容器来改变振荡频率 可以使用单个裸线线圈代替使用两个独立的电感线圈 L1 和 L2。电路非常简单，它不是复杂的。在哈特利振荡器中可以产生恒定幅度的正弦振荡。缺点哈特利振荡器的缺点是有时由于谐波的存在会产生失真的正弦信号。 这是Hartley振荡器的主要缺点之一。Hartley振荡器不能用作低频振荡器，因为电感器的尺寸和电感值都很大。振荡器用作无线电接收器中的本地振荡器。 由于频率范围广的原因，它是一种流行的振荡器。此振荡器适用于高达 30MHz 的射频 (RF) 范围内的振荡。此振荡器用于产生所需频率的正弦波请参阅此链接了解更多振荡器 MCQ 因此，这是关于心脏振荡器、电路工作、优点、缺点及其应用的概述。 这是一个问题，振荡器的类型是什么？

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